散度計算機
計算任何 2D 或 3D 向量場的散度 ∇·F,並提供逐步的偏導數計算過程。輸入分量函數 P、Q(以及 3D 的 R),獲取符號散度結果,在特定點進行求值,識別源(Source)與匯(Sink),並查看帶有散度熱圖的互動式向量場可視化。
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散度計算機
散度計算機可以計算任何 2D 或 3D 向量場的散度 ∇·F,並提供完整的偏導數逐步計算過程。輸入您的向量場分量 P、Q(以及 3D 的 R),可選擇在特定點進行評估,即可獲得符號散度、源/匯分類;對於 2D 向量場,還能獲得帶有散度熱圖和粒子流動畫的互動式視覺化呈現。
什麼是散度?
向量場 \(\mathbf{F}\) 的散度是一個純量值算子,用於測量該向量場從某一點「擴散」出去的速率。對於一個 3D 向量場 \(\mathbf{F} = \langle P, Q, R \rangle\):
$$\nabla \cdot \mathbf{F} = \frac{\partial P}{\partial x} + \frac{\partial Q}{\partial y} + \frac{\partial R}{\partial z}$$
對於一個 2D 向量場 \(\mathbf{F} = \langle P, Q \rangle\),其散度為 \(\frac{\partial P}{\partial x} + \frac{\partial Q}{\partial y}\)。散度是向量微積分、流體動力學、電磁學和微分方程式中的基本概念。
散度的物理意義
散度公式與座標系
| 座標系 | 散度公式 |
|---|---|
| 笛卡爾 2D | \(\nabla \cdot \mathbf{F} = \frac{\partial P}{\partial x} + \frac{\partial Q}{\partial y}\) |
| 笛卡爾 3D | \(\nabla \cdot \mathbf{F} = \frac{\partial P}{\partial x} + \frac{\partial Q}{\partial y} + \frac{\partial R}{\partial z}\) |
| 柱座標 | \(\nabla \cdot \mathbf{F} = \frac{1}{r}\frac{\partial(rF_r)}{\partial r} + \frac{1}{r}\frac{\partial F_\theta}{\partial \theta} + \frac{\partial F_z}{\partial z}\) |
| 球座標 | \(\nabla \cdot \mathbf{F} = \frac{1}{r^2}\frac{\partial(r^2 F_r)}{\partial r} + \frac{1}{r\sin\theta}\frac{\partial(\sin\theta\, F_\theta)}{\partial \theta} + \frac{1}{r\sin\theta}\frac{\partial F_\phi}{\partial \phi}\) |
涉及散度的重要恆等式
| 恆等式 | 公式 |
|---|---|
| 線性性質 | \(\nabla \cdot (a\mathbf{F} + b\mathbf{G}) = a(\nabla \cdot \mathbf{F}) + b(\nabla \cdot \mathbf{G})\) |
| 乘積法則(純量 × 向量) | \(\nabla \cdot (f\mathbf{F}) = f(\nabla \cdot \mathbf{F}) + \mathbf{F} \cdot (\nabla f)\) |
| 梯度的旋度 | \(\nabla \cdot (\nabla \times \mathbf{F}) = 0\)(始終成立) |
| 拉普拉斯算子 | \(\nabla \cdot (\nabla f) = \nabla^2 f\)(梯度的散度 = 拉普拉斯算子) |
| 散度定理 | \(\displaystyle\iiint_V (\nabla \cdot \mathbf{F})\,dV = \unicode{x222F}_S \mathbf{F} \cdot d\mathbf{S}\) |
散度的應用
| 領域 | 應用 | 散度代表的意義 |
|---|---|---|
| 電磁學 | 高斯定律 | \(\nabla \cdot \mathbf{E} = \rho/\varepsilon_0\) — 電荷密度產生電場散度 |
| 電磁學 | 磁場 | \(\nabla \cdot \mathbf{B} = 0\) — 不存在磁單極子 |
| 流體動力學 | 連續方程式 | 對於不可壓縮流 \(\nabla \cdot \mathbf{v} = 0\) |
| 熱傳導 | 熱傳導方程式 | 熱通量的散度與溫度變化相關 |
| 廣義相對論 | 愛因斯坦場方程式 | 應力-能量張量的無散條件 |
如何使用散度計算機
- 選擇維度: 使用切換按鈕選擇 2D 向量場 F = ⟨P, Q⟩ 或 3D 向量場 F = ⟨P, Q, R⟩。
- 輸入分量函數: 使用標準符號輸入每個分量函數(P、Q,以及可選的 R)。使用
^表示指數,*表示乘法,並可使用sin(x)、cos(y)、exp(x)、ln(x)、sqrt(x)等函數。支援隱式乘法(例如2x=2*x)。 - 輸入評估點(可選): 提供以逗號分隔的座標以進行散度的數值評估,並將該點分類為源、匯或不可壓縮。
- 點擊「計算散度」: 查看符號散度公式、逐步偏導數計算過程、數值評估以及源/匯分類。
- 探索視覺化: 對於 2D 向量場,可以查看帶有顏色編碼散度熱圖(紅色 = 源,藍色 = 匯)的向量場箭頭,以及顯示場行為的粒子流動畫。
計算範例
求向量場 \(\mathbf{F}(x, y) = \langle x, y \rangle\) 在點 \((1, 1)\) 處的散度:
步驟 1: 確定分量:\(P = x\),\(Q = y\)。
步驟 2: 計算偏導數:\(\frac{\partial P}{\partial x} = 1\),\(\frac{\partial Q}{\partial y} = 1\)。
步驟 3: 將它們相加:\(\nabla \cdot \mathbf{F} = 1 + 1 = 2\)。
結果解釋: 由於 \(\nabla \cdot \mathbf{F} = 2 > 0\),因此每個點都是一個源。該向量場均勻地向外擴散 — 想像流體在平面上的每個地方都被抽出來。
常見問題
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由 MiniWebtool 團隊製作。更新日期:2026-04-08
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